Innere Konversion

Als innere Konversion (engl. internal conversion, IC) wird in der Physik ein besonderer Fall der Radioaktivität bezeichnet. Er tritt bei Atomkernen in einem angeregten Zustand auf und ist neben dem Gammazerfall eine Möglichkeit, den angeregten Zustand zu verlassen. Allerdings wird kein Gammaquant emittiert, sondern ein Hüllenelektron, auf das die Energie übertragen wurde. Die Energie, die beim Übergang des Kerns in einen niedrigeren Anregungszustand frei wird, geht dabei durch direkte elektromagnetische Wechselwirkung auf ein Hüllenelektron (das „Konversionselektron“) über. Das Elektron verlässt das Atom mit der übertragenen Energie verringert um seine Bindungsenergie. Dadurch hat das Elektron je nach Schale, aus der es stammt, eine andere Energie.

Die betroffene Schale wird durch Aufrücken von Hüllenelektronen aus höheren Schalen wieder aufgefüllt. Die dabei freiwerdende Bindungsenergie wird entweder als charakteristische Röntgenstrahlung oder durch den Ausstoß von Augerelektronen abgegeben. In beiden Fällen verbleibt das Atom erst einmal als (einfach oder zweifach) positiv geladenes Ion.

Art der Wechselwirkung

Es handelt sich bei der inneren Konversion nicht um einen zweistufigen Vorgang, bei dem der Kern zunächst ein Gammaquant abstrahlt und dieses anschließend durch Stoß die Energie an ein Hüllenelektron weitergibt. Das zeigt sich experimentell darin, dass Konversionselektronen auch bei Übergängen beobachtet werden, bei denen wegen der Drehimpulserhaltung Gamma-Emission nicht möglich („verboten“) ist. Beispiele sind die doppelt magischen Nuklide Sauerstoff-16 und Calcium-40, bei denen der erste angeregte Zustand ebenso wie der Grundzustand den Kernspin Null und positive Parität hat, so dass kein Gammaquant emittiert werden kann.^[1]

Energiespektrum der Konversionselektronen

Zerfallsschema von ²⁰³Hg: β⁻-Zerfall mit 214 keV und γ-Zerfall mit 279 keV

Elektronenspektrum von ²⁰³Hg
(Wapstra et al., Physics 20 (1954) 169)

Die kinetische Energie E_e des emittierten Konversionselektrons ist die Differenz aus der vom Kern übertragenen Energie E_γ und der ursprünglichen Bindungsenergie E_B,Schale des ausgestoßenen Hüllenelektrons entsprechend seiner Schale:

${\displaystyle E_{\mathrm {e} }=E_{\gamma }-E_{\mathrm {B,Schale} }}$   mit Schale = K, L, M, …

Die Konversionselektronen zeigen somit, anders als Elektronen aus dem Betazerfall, ein Linienspektrum mit mehreren diskreten Linien. Je nachdem, ob das Elektron in der K-, L- usw. Schale gebunden war, spricht man von K-, L- usw. -Konversion.

Beispiel: ²⁰³Hg

Wie man aus dem Zerfallsschema rechts sieht, zerfällt ²⁰³Hg in zwei Stufen: Zuerst ein Beta-Zerfall in einen angeregten Kern, anschließend gibt der Kern seine verbleibende Energie normalerweise als Gamma-Quant ab. Der Beta-Zerfall erzeugt ein kontinuierliches Betaspektrum mit einer Maximalenergie von 214 keV und führt zu einem angeregten Zustand des Tochterkerns ²⁰³Tl. Dieser zerfällt in 2,8·10⁻¹⁰ s durch Emission eines Gammaquants von 279 keV zum Grundzustand des ²⁰³Tl.

${\displaystyle {\begin{array}{lllll}{}_{80}^{203}\mathrm {Hg} &\to &{}_{81}^{203}\mathrm {Tl} ^{*+}+\mathrm {e} ^{-}\mathrm {+} \ {\overline {\nu }}_{e}&,\ \Delta E=\mathrm {214\,keV} ,&\mathrm {(\beta ^{-})\ \ und} \\\\{}_{81}^{203}\mathrm {Tl} ^{*}&\to &{}_{81}^{203}\mathrm {Tl} ^{+}+\mathrm {e} ^{-}&,\ \Delta E=\mathrm {279\,keV} ,&\mathrm {(IC)\ \ oder} \\{}_{81}^{203}\mathrm {Tl} ^{*}&\to &{}_{81}^{203}\mathrm {Tl} \ \ +\gamma &,\ \Delta E=\mathrm {279\,keV} ,&\mathrm {(IT).} \\\end{array}}}$

Das mit Hilfe eines magnetischen Spektrometers gemessene Elektronenspektrum ist rechts zu sehen. Es zeigt einerseits das kontinuierliche Betaspektrum, anderseits die K-, L- und M-Linien der inneren Konversion. Da die Bindungsenergie der K-Elektronen im ²⁰³Tl etwa 85 keV beträgt, liegt die K-Linie bei 279 keV – 85 keV = 194 keV; die L- und M-Linien liegen wegen der geringeren zu überwindenden Bindungsenergie bei 258 keV bzw. 270 keV . Wegen der begrenzten Energieauflösung des Spektrometers sind die L- und M-Linie nicht getrennt, sondern nur an der asymmetrischen Kurvenform des Peaks erkennbar.

Zerfallswahrscheinlichkeit

Konversionskoeffizienten für E₀-Übergänge für Z = 40, 60, and 80 nach den Tabellen von Sliv und Band^[2], als Funktion der Übergangsenergie

Da die innere Konversion alternativ zur Gamma-Emission auftritt, ist die gesamte Zerfallswahrscheinlichkeit ${\displaystyle \lambda }$ des anfänglichen Kernzustands pro Zeiteinheit die Summe aus den beiden Einzelwahrscheinlichkeiten:

${\displaystyle \lambda =\lambda _{\gamma }+\lambda _{\mathrm {e} }}$

Das Verhältnis ${\displaystyle \lambda _{\mathrm {e} }/\lambda _{\gamma }}$ heißt Konversionskoeffizient. Wie das Bild zeigt, nimmt er mit steigender Kernladungszahl Z und abnehmender Energie zu.^[2]

Wie der Elektroneneinfang wird auch die innere Konversion im Allgemeinen als eine Art der Radioaktivität betrachtet. Jedoch hängt ihre Wahrscheinlichkeit neben den inneren Eigenschaften des angeregten Kerns auch von Verhältnissen der Hülle ab, nämlich der Aufenthaltswahrscheinlichkeit der Elektronen am Ort des Kerns. Die Halbwertszeit kann daher durch Änderung der chemischen Bindung des Atoms beeinflusst werden. Experimentell wurden Veränderungen bis zur Größenordnung Prozent beobachtet.^[3]

Literatur

• H. Krieger: Grundlagen der Strahlungsphysik und des Strahlenschutzes. BG, Teubner Verlag, 2007, ISBN 3-519-00487-9.
• Hans G. Bucka: Nukleonenphysik. Walter de Gruyter, Berlin 1981, ISBN 978-3-11-005751-5.
• Theo Mayer-Kuckuk: Kernphysik. Teubner Studienbücher, Stuttgart 1992, ISBN 3-519-43021-5.

Einzelnachweise

1. ↑ Bernard L. Cohen: Concepts of Nuclear Physics. McGraw-Hill, New York u. a. 1971, S. 298.
2. ↑ ^{a b} L. A. Sliv, I. M. Band: Table of Internal Conversion Coefficients. In: Kai Siegbahn (Hrsg.): Alpha-, beta-and gamma-ray spectroscopy, Vol. 2. North-Holland Publishing, 1966, Appendix 5, S. 1639–1672. 
3. ↑ G T Emery: Perturbation of Nuclear Decay Rates. In: Annual Review of Nuclear Science. Band 22, Nr. 1, 1972, S. 165–202, doi:10.1146/annurev.ns.22.120172.001121.