Bjorken-Skalierung

Bjorken-Skalierung (nach J. Bjorken, der sie 1969 einführte)^[1] bezeichnet in der Physik eine Abhängigkeit der Strukturfunktionen bei tiefinelastischer Streuung (z. B. von Elektron und Proton) von nur einer kinematischen Größe.

Dieses Verhalten entspricht einer elastischen Streuung an punktförmigen Objekten, was zur Entwicklung des Partonmodells führte.

Eigentlich wird bei inelastischer Streuung eine Abhängigkeit von zwei unabhängigen kinematischen Variablen erwartet; diese tritt jedoch aufgrund der inneren Struktur des Protons nicht auf, da effektiv an einzelnen Quarks gestreut wird.

Für inelastische Elektron-Proton Streuung kann der Wirkungsquerschnitt allgemein mit den Strukturfunktionen ${\displaystyle W_{1},W_{2}}$ geschrieben werden als:

${\displaystyle {\frac {d^{2}\sigma }{d\Omega \,dE^{\prime }}}=\left({\frac {d\sigma }{d\Omega }}\right)_{\text{Mott}}\left[2W_{1}(Q^{2},\nu )\,\tan ^{2}(\theta /2)+W_{2}(Q^{2},\nu )\right]}$.

Dabei ist

• ${\displaystyle \left({\tfrac {d\sigma }{d\Omega }}\right)_{\text{Mott}}}$der Mott-Wirkungsquerschnitt
• ${\displaystyle Q^{2}=-q^{2}=(p_{e}-p_{e}^{\prime })^{2}}$ der (Vierer-)Impulsübertrag
  • ${\displaystyle p_{e}}$ der Elektron-Impuls
• ${\displaystyle \nu ={\tfrac {Pq}{M}}=E_{\text{Labor}}-E_{\text{Labor}}^{\prime }}$ der Energieübertrag
  • ${\displaystyle P}$ der Viererimpuls des Targets (z. B. eines Protons)
  • ${\displaystyle M}$ die Masse des Targets; bei Streuung an Atomkernen verwendet man die Masse des Protons
• ${\displaystyle \theta }$ der Streuwinkel.

Im elastischen Fall

${\displaystyle {\frac {d\sigma }{d\Omega }}=\left({\frac {d\sigma }{d\Omega }}\right)_{\text{Mott}}{\frac {E^{\prime }}{E}}\left[2K_{1}\sin ^{2}(\theta /2)+K_{2}\cos ^{2}(\theta /2)\right]}$

hängen die Strukturfunktionen ${\displaystyle K_{1},K_{2}}$ nur von einer Variablen ab.

Die Variable ${\displaystyle x_{\text{Bjorken}}\equiv x=-{\tfrac {q^{2}}{2qP}}=-{\tfrac {q^{2}}{2\nu M}}}$ kann anstatt von ${\displaystyle \nu }$ oder ${\displaystyle Q^{2}}$ auch als unabhängige Variable verwendet werden. Sie gibt im Quarkmodell den Impulsbruchteil ${\displaystyle xP}$ eines Quarks im Proton an.

James Bjorken sagte voraus, dass bei hohen Energien sich die Strukturfunktionen verhalten wie

${\displaystyle MW_{1}(q^{2},x)\rightarrow F_{1}(x)}$

${\displaystyle {\frac {-q^{2}}{2Mc^{2}x}}W_{2}(q^{2},x)\rightarrow F_{2}(x)}$,

also nur von einer Variablen ${\displaystyle x=x_{\text{Bjorken}}}$ abhängen. Dieses Verhalten, mit der Abhängigkeit von nur einer Variablen, wird als Bjorken-Skalierung bezeichnet.

Bei extremen Werten von ${\displaystyle x}$ tritt durch eine Abhängigkeit der Strukturfunktion ${\displaystyle F_{2}}$ von ${\displaystyle Q^{2}}$ Skalenverletzung auf:

• bei kleinen ${\displaystyle x}$ steigt ${\displaystyle F_{2}}$ mit (steigendem) ${\displaystyle Q^{2}}$
• bei großen ${\displaystyle x}$ fällt ${\displaystyle F_{2}}$ mit (steigendem) ${\displaystyle Q^{2}}$.

Dies ist darauf zurückzuführen, wie die Strukturfunktionen des Protons von der Energieskala abhängen:

• bei kleinen ${\displaystyle x}$ steigt der relative Anteil an Seequarks und Gluonen bei großen ${\displaystyle Q^{2}}$
• bei großen ${\displaystyle x}$ nimmt der relative Anteil der Valenzquarks bei großen ${\displaystyle Q^{2}}$ ab.

• David Griffiths: "Introduction to elementary particles". Wiley-VCH Verlag, Weinheim (2004).
• Bogdan Povh, et al.: "Teilchen und Kerne", Springer Verlag Berlin (2014).

• Wu-Ki Tung, Bjorken scaling, Scholarpedia

1. ↑ J. Bjorken, Asymptotic Sum Rules at Infinite Momentum. Phys. Rev., Band 179, 1969, S. 1547–1553.